《材料力学》第9章.压杆稳定.习题解.docx
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1、第九章压杆稳定习题解习意9-1在9-2中己为两跳球形较支的等祓面细长压杆,按图a所示坐标系及挠度曲战11p形状,导出了临界应力公式R,=节试分析当分别取图b,c,d所示坐标系及挠曲线形状时,压杆在fr作用下的挠曲线做分方程是否与图U情况下的一样,由此所得6,公式又是否一样.悌:挠曲戏微分方程与坐标系的y轴正向规定有关,与挠的线的位置无关.因为(b)图与(八)图具有一样的坐标系,所以它们的挠曲线微分方程一样,都是Efw=-Mix)t(c)、(d)的坐标系一样,它们具有一样的挠曲线澈分方程:E1.w=M(x),显然,这微分方程与(八)的微分方程不同.整界力只与压杆的抗药剂度、长度与两端的支承情况有
2、关,与坐标系的选取、挠曲线的/F位词等因索无关,因此,以上四种情形的临界力具有一样的公式,即:Er=一声。习A2图示各杆材料和截面均一样.试问杆能承受的味力哪根最大,啷根最小i图f所示杆在中间支承处不能转动)-2F1解,乐杆能承受的临界压力为:匕.=2名.Hi这公式可知,对于材料和截面一样的压杆.它们能承受的压力与原压相的相当长度W的平方成反比,其中.为与约束情况有关的长度系数.(a) Ad=IX5=5RI(b) 1.=0.77=4.9/?(c) M=O.5x9=4.5,(d) fit=22=4/m(e) /=I8=Sm(f) W=O.75=3.5,(下段):rf=O,55=2.5m()故图e
3、所示行Er最小,图f所示杆Er及大.三9-3图a,b所示的两细长杆均与根基刚性连接,但第一根杆(图a)的根基放在弹件20地基上,第二根杆(图b)的根基放在刚性地基上,试问两杆的临界力是否均为/1=:喂为什么并由此判断压杆长因数是否可靠大于2.螺旋千斤顶(图C)的底座对纽杆(起顶杆)的稳定性有无影响校核四杆稳定性时.把它看作下堆固定(固定于底座上)、上端自由、长度为/的压杆是否(Kf安全解:临界力与压杆两潴的支承情况有关,因为的下支座不同于(b)的下支座,所以它In的临界力计算公式不同.(b)为一端固定,一端自由的情况.它的长度因素=2.其临界力为:=但是如)为一端弹簧支座,一端自由的情况.它的
4、长度因素“(2./)22,因此,不能用R,=节,2来计算监界力。为了考察(八)情况卜的临界力,我们不妨设下支座(B)的转动刚度C=20.I且无侧向位移.则:令心=/,得;w+k2w=k2E1.微分方程的通解为:M=sinx+cos*A+tf由边界条件:X=0.M=0.M;=0=且=:X=I.wCC解得:A=,B=-,6=sinH-6cosJt+3CkCk整理后得到稳定方程:Jt/tan*/=-=20E1.H用试算法得:Jt/=1.496故得到压杆的格界力;Ftf=(I.496)2=3M.因此,长度因泰可以大于2.这与弹性支座的转动刚度C有关,C越小.则4值越大。当CTo时,,蝶旋千斤顶的底座与
5、地面不是刚性连接,即不是固定的.它们之间是靠摩擦力来维持相对的铮止。当轴向压力不是很大,或地面较滑时,成座与地面之间有相对滑动,此时,不能乔作固定端;当轴向压力很大,或地面很M1.糙时,底座与地面之间无相对滑动,此时,可以看作是固定端.因此,校核统杆柳定性时,把它看作上循自由,下端为具有一定转动刚度的弹性支座较适宜,这种情况,2,算出来的临界力比“把它看作下然固定(固定于底座上)、上端自由、长度为/的压杆算出来的临界力要小。譬如,设转动刚度C=-=20y.则:S=1.1025.匕地W=1.1.o25Cfh.因此.校核统杆稳定性时,把它看作下端固定(固定于底座上)、上端自由、长度为/的压杆不是偏
6、于安全,而是仅于不安全.【习意I】就推牛两端固定、窗曲刚度为E1.,长度为/的等截面中心受压F1.杆的嗨界应力P.r的欧拉公式。Mt设压杆向右与曲,压杆处于临界状态时,两培的竖向反力为水平反力为0,约束反力偶矩两用相等,用M,非示,下标e表示端部end的意思.假设取下搬高体为研究对象,则也的转向为逆转。PMv+,=T7令TY哈上述微分方程的通解为:.Q)V=ASinkx+Bcoakx+1vM边界条件:K=0:v=0:0=AsinO+AcosO+-:B=-X=Oi=0:0=AjIcosO-ArsinO:A=O.把A、B的值代入(八)得:4边界条件:X=/,:v=0:0=-j1.(1-cos1.)
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